第七章弯曲应力(新模板).
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1、湘潭大学土木工程与力学学院第七章第七章 弯曲应力 (Bending Stress)湘潭大学土木工程与力学学院7.1 概述概述7.2 纯弯曲时梁横截面上的正应力纯弯曲时梁横截面上的正应力7.4 横力弯曲时的正应力、正应力强度条件横力弯曲时的正应力、正应力强度条件7.5 弯曲剪应力及其强度条件弯曲剪应力及其强度条件7.7 提高弯曲强度的措施提高弯曲强度的措施湘潭大学土木工程与力学学院7.1 概述湘潭大学土木工程与力学学院 弯曲时梁的横截面上一般同时存在着两种内力剪力Q和弯矩M，这些内力皆是该截面内力系合成的结果。由于剪力Q是和横截面相切的内力，所以它是与横截面相切的剪应力t 的合力；而弯矩M作用面
2、则是与横截面垂直的力偶矩，故它是由与横截面上垂直的正应力s 合成的结果。总之，由于梁的横截面上一般同时存在弯矩和剪力，所以，梁的横截面上一般即有正应力s ，又有剪应力t 。本章将分别讨论正应力s 和剪应力t 在横截面上的分布规律及其计算。 湘潭大学土木工程与力学学院7.2 纯弯曲时梁横纯弯曲时梁横截面上的正应力截面上的正应力湘潭大学土木工程与力学学院7.2.1 纯弯曲纯弯曲(pure bending)下图CD段称为纯弯曲MPaxxPPQPPaaaaxxAACCDBBDPP湘潭大学土木工程与力学学院constant0MQ 其它段(如AC、DB)剪力不为零，则称为剪切弯曲剪切弯曲或横力弯曲横力弯曲
3、。在CD段湘潭大学土木工程与力学学院7.2.2 纯弯曲时梁横截面上的正应力纯弯曲时梁横截面上的正应力(a)(b)mm 现象：梁上的纵向线（包括轴线）都弯曲成圆弧曲线，靠近凹侧一边的纵向线缩短，而靠近凸侧一边的纵向线伸长；梁上的横线仍为直线，各横线间发生相对转动，不再相互平行，但仍与梁弯曲后的轴线垂直。在梁的纵线伸长区，梁的宽度减小；而在梁的纵线缩短区，梁的宽度增大。湘潭大学土木工程与力学学院 假设梁的横截面在纯弯曲变形后仍保持平面，并垂直于梁弯曲后的轴线。横截面只是绕其面内的某一轴线刚性地转了一个角度。这就是弯曲变形的平面假设。 平面假设湘潭大学土木工程与力学学院 假设梁的纵向纤维间无挤压，只
4、是发生了简单的轴向拉伸或压缩 。中性层中性轴横截面对称轴纵向对称面 从纵向纤维伸长区到缩短区，梁内必有一层纤维既不伸长，又不缩短。这一纤维层，称为中性层。中性层与横截面的交线，称为中性轴 。湘潭大学土木工程与力学学院 。，使一点内必有异号，则在与连续，且在设0,fbabfafbaxf介值定理：湘潭大学土木工程与力学学院湘潭大学土木工程与力学学院1. 几何关系 图示dx微段，其中x轴为假设的中性轴(待确定)，所以O1O2在变形前后长度不变，而变形后的弧段O1O2的转角为dq，考虑线段ab在变形后的线应变，ddddyydxababyyxabqq q（对给定截面曲率半径 为常数，所以y y ，也就是
5、说截面上某点的应变与该点到轴线的距离成正比。yy湘潭大学土木工程与力学学院)(a21ab211o2oyxdxy12a1o2oby12dxdqz)(byEEs2. 物理关系湘潭大学土木工程与力学学院yAAzAd0,d0dNAMzAMyAMssszAdMyAMs首先，有2ddzAAEEEMyy AyAIyIMEzs3. 静力关系zyzxdAsyo湘潭大学土木工程与力学学院 横截面上点的应力与该点到中性轴的距离y成正比。其分布图如右示。ddd0zAAAEEENAy Ay ASsMyz可见z为过形心的轴。d0ANAs考虑湘潭大学土木工程与力学学院00yzyzAyIIEdAEyzM，则有同样考虑说明y、
6、z为主惯性轴，从而它们为形心主惯性轴。湘潭大学土木工程与力学学院zzWMIMymaxmaxsmaxzyIWz其中是构件横截面的几何性质，称为抗弯截面模量（或截面系数），量纲为长度3。Myz7.2.3 梁横截面上的最大正应力湘潭大学土木工程与力学学院对于高为h，宽为b的矩形截面，抗弯截面模量为 621223maxzzbhhbhyIW3226434maxzzdddyIW直径为d的圆形截面湘潭大学土木工程与力学学院 若梁的横截面对中性轴不对称，则其截面上的最大拉应力和最大压应力并不相等，如右图示中的T形截面。这时，应把y1和y2分别代入公式，计算截面上的最大正应力，最大拉应力为 z1maxtIMys
7、最大压应力为： z2maxcIMyszMy2y1yxmaxtsmaxcs湘潭大学土木工程与力学学院7.4 横力弯曲时的正应力、正应力强度条件湘潭大学土木工程与力学学院7.4.1 横力弯曲时的正应力 横力弯曲时，由于横截面上存在剪应力而且并非均匀分布，所以，弯曲时横截面将发生翘曲，这势必使横截面再不能保持为平面(平面假设不适用)。特别是当剪力随截面位置变化时，相邻两截面的翘曲程度也不一样。这时，截面上除有因弯矩而产生的正应力外，还将产生附加正应力(纵向纤维无挤压假设不满足)。另外，分布载荷作用下的横力弯曲，纵向纤维之间也是存在正应力的。 湘潭大学土木工程与力学学院 弹性理论表明，对于横力弯曲时的
8、细长梁，即截面高度远小于跨度的梁，横截面上的上述附加正应力和纵向纤维间的正应力都是非常微小的。这时可以采用纯弯曲时梁横截面上的正应力公式来近似zIMys湘潭大学土木工程与力学学院7.4.2 弯曲正应力强度条件及其应用 sszmaxWM 对于铸铁等这一类抗拉和抗压的能力不同脆性材料，工程上常将此种梁的横截面做成如T字形等对中性轴不对称的截面，其最大拉应力和最大压应力的强度条件分别为 湘潭大学土木工程与力学学院ttmaxtzccmaxcz()()MyIMyIssss和最大压应力点的坐标分别表示最大拉应力、ctyyzMy2y1yxmaxtsmaxcs湘潭大学土木工程与力学学院例题例题 图示所示外伸梁
9、，用铸铁制成，截面为T字形，已知梁的载荷P1=10kN，P2=4kN，铸铁的许用应力st =30MPa， sc =100MPa。截面的尺寸如图所示，试校核此梁的强度。 m1m1m11P2PACBBRAR1y2yzy202012090湘潭大学土木工程与力学学院Nk11kN,3BARR解 计算梁的支反力并作弯矩图mkN4mkN3-maxmaxMM)(b)(am1m1m11P2PACBBRARmkN3MmkN4x作梁的弯矩图如图所示湘潭大学土木工程与力学学院mm5020120902080201201090202C yy462323zm1089. 730201201212020402090122090
10、I确定截面形心位置并计算形心惯性矩湘潭大学土木工程与力学学院分别校核铸铁梁的拉伸和压缩强度在B截面(上拉下压)(cCM1y2yBM33B2tmaxt6z4 1050 1025.1MPa7.98 10M yIss33B1cmaxc6z4 1090 1045.1MPa7.98 10M yIss湘潭大学土木工程与力学学院33c2cmaxc6z3 1050 1018.8MPa7.98 10M yIss33c1tmaxt6z3 1090 1033.8MPa7.98 10M yIss 在C截面(上压下拉)(cCM1y2yBM湘潭大学土木工程与力学学院7.5 弯曲剪应力及其强度条件湘潭大学土木工程与力学学院
11、)(adxn1nm1m7.5.1 弯曲剪应力矩形截面梁的弯曲剪应力湘潭大学土木工程与力学学院 横力弯曲的矩形截面梁任一横截面上剪力与纵向对称轴重合。当截面高度大于宽度时，关于矩形截面上的剪应力分布规律，可作如下假设：v截面上任意一点的剪应力都平行于剪力的方向。v剪应力沿截面宽度均匀分布，即剪应力的大小只与坐标y有关。 )(bhQbzxyp1pty湘潭大学土木工程与力学学院湘潭大学土木工程与力学学院 在基本假设基础上矩形截面上点的剪应力分布分析图在右边图形中，pq1面上的应力是均匀分布的，它等于截面上离中性轴距离为y的点处的剪应力（剪应力互等定理）。或者说在横截面上，剪应力沿z轴方向均匀分布，而
